用波长为λ的单色光垂直照射到空气劈尖上，从反射光中观察干涉条纹，距顶点为L处是为暗条纹。使劈尖角θ连续变大，直到该点处再次出现暗条纹为止。劈尖角的改变量Δθ是（）。

在迈克尔逊干涉仪的一支光路中，放入一片折射率为n的透明介质薄膜后，测出两束光的光程差的改变量为一个波长λ，则薄膜的厚度是（）。

如图，用单色光垂直照射在观察牛顿环的装置上。当平凸透镜垂直向上缓慢平移而远离平面玻璃时，可以观察到这些环状干涉条纹（）。

如图所示，平行单色光垂直照射到薄膜上，经上下两表面反射的两束光发生干涉，若薄膜的厚度为e，并且，λ₁为入射光在折射率为n₁的媒质中的波长，则两束反射光在相遇点的相位差为（）。

如图，S₁、S₂是两个相干光源，它们到P点的距离分别为r₁和r₂。路径S₁P垂直穿过一块厚度为t₁、折射率为n₁的介质板，路径S₂P垂直穿过厚度为t₂、折射率为n₂的另一块介质板，其余部分可看作真空，这两条路径的光程差等于（）。

双缝干涉的实验中，两缝间距为d，双缝与屏幕之间的距离为D（D>>d），单色光波长为λ，屏幕上相邻的明条纹之间的距离为（）。

如图所示，折射率为n₂、厚度为e的透明介质薄膜的上方和下方的透明介质折射率分别为n₁和n₃，已知。若用波长为λ的单色平行光垂直入射到该薄膜上，则从薄膜上、下两表面反射的光束①与②的光程差是（）。