A.量热熵就是规定熵，光谱熵亦称统计熵
B.量热熵由量热实验结果据热力学公式算得
C.光谱熵由光谱实验结果由统计热力学算得
D.量热熵总是比光谱熵更正确
E.量热熵不大于光谱熵

A.t_m < Ω< Nt_m 
B.lnt_m ≈lnΩ
C.t_m ≈Ω≈Nt_m
D.lnN >lnt_m 
E.lnN < lnt_m

A.N个可别粒子分布在同一能级的两个量子态中的微观状态数Ω=2^N 
B.此体系最可几分布的微观状态数是t_m，P =（2/π^N）^1/2·2^N 
C.如N =10²⁴，则t_m，P ≈10^-12Ω
D.ln^t_m，P < < ln（Ω/t_m，P）
E.ln^t_m，P >>lnΩ

A.q₀=∑g_iexp（-∈_i/kT）
B.q（∈₀）=exp（-∈₀/kT）q₀
C.q₀=q（∈₀）exp（-∈₀/kT）
D.如令U₀=N₀∈₀，则lnq₀=ln q（∈₀）+·7·U₀/RT
E.选取q（∈₀）或q₀只影响熵及热容，不影响其它热力学函数

A.该分子是三原子直线型分子
B.振动对摩尔热容的总贡献C_V（振）=3R
C.在足够高温度时等容摩尔热容为6R
D.转动配分函数由Q（转）=8π²IkT/（σh²）计算
E.对称数σ=1，因为是直线型分子

A.最可几分布可代表巨大数目粒子体系的平衡分布
B.最可几分布随体系中粒子数的增多，出现的几率增大
C.最可几分布随体系中粒子数的增多出现的几率减小
D.最可几分布本身是体系出现几率最大的分布
E.最可几分布微观状态数的对数可代替总微观状态数的对数

A.粒子在某一能级的分布数与分子总数之比
B.是在两个能级上粒子分布数之比
C.粒子在某一能级上出现的几率
D.粒子在某一能级上的分布数
E.粒子在两个能级上出现的几率之比

A.它可以由光谱实验数据算得，并有表可查
B.它用来计算理想气体的平衡常数
C.它的定义是G（T,B）
D.它不是状态函数

A.S =S^t +S^r +S^v
B.S^t =k_Bln（（q^t）^N/N!）+Nk_BT（∂lnq/∂T）
C.S^r =kBln[（q^r）^N/N!]+NkB（∂lnq/∂T）
D.S^v =NkBlnq^v +NkBT（∂lnq^v/∂T）_N.V

A.S_m（CO）< S_m（N₂）
B.S_m（CO）与S_m（N₂）大小无法比较
C.S_m（CO）=S_m（N₂）
D.S_m（CO）>S_m（N₂）

A.S_m（He）>S_m（Ne）
B.S_m（He）=S_m（Ne）
C.S_m（He）< S_m（Ne）
D.以上答案均不成立